折射的本质是粒子间电磁感应势与电磁激励势之间的延迟造成的吗？

如果说这个原理可行，那么可进一步导出运动物体的原子作用场时空结构、进而导出可直接检验的电磁场速度问题，从而有望证伪电磁场/电磁波速度神话的问题、掀翻神坛

你说的折射是分两种情况。。。一种是光的运动路线拆射。。。比如，我们拿个镜子，在屋内照太阳光。。。。另一种，是颜色的隔空作用，产生的折射。。。比如，插在水中的筷子，发生断面现象。。。

先研究反射，再把折射看成多次反射加重力场的光速变慢效应。是否可行。

超导反射电磁波，不存在相位时延，直接形成内部电流。而粒子其电子绕核运动有自己的相位，相位达不到反射电磁波的要求时，就没法反射。只有等相位达到时，才能完全反射，这就产生了相位时延。

反射没有半波损失吧

光是以太振动传播力时产生的现象。而不同的介质，两者的以太排列是不同的，因此在接触面不能准确对齐，有错位现象，力的传播因此而偏折产生光的折射。而只要承认以太，相对论、量子力学就是错的。

在J—C模型中，探讨一下粒子频率和相位的问题

先从电磁波本质唠起。图是想告诉你正弦波耦合一个静电磁场是可以改变传播方向的。@ddx7171
电磁波是什么？
先写下麦克斯韦方程组
▽•E=ρ/ε₀ （电高斯定律）
▽×B=1/c²(∂E/∂t+μ₀J)（全电流定律）
▽•B=0（磁高斯定律）
▽×E=∂B/∂t（电磁感应定律）
对于静止点电荷，电场线从电荷点垂直球面呈放射状，这和库仑定律E=kq/r²是等价的。当电荷相对观者匀速运动时，在垂直运动方向会产生磁场。（通电导线，这很直观）这个磁场强度可以由（全电流定律）得到（B’=γ(v/c²E)或者B’=v/c²E），相应的电场强度变为E’=γE。由于这里的电磁场是一个定值（这就是为什么直流电直导线产生的磁场是恒定的），电场线依然是直的，只不过线的密度变了（单位通量变了）。而要想得到变化的电磁场则需要电荷具有加速度，要想得到连续辐射的电磁波则需要电荷像振子一样周期震荡。（最简单的全向天线，向通入交变电流，即可向四周辐射电磁波）
于是我们很不负责的推测，电磁波直观上就是波动的电场（磁场）线。而单个光子就是电磁场的一次波动（一个波包）。

折射和反射中存在相位特性，这里仅仅举例说明

一、电磁场是电场和磁场的总称，因为它们本来就是一体的，是不同视角下的结果，这个放到后面讲。
首先是静电磁场，也就是电场和磁场为常量的情况。它有可能是：
1、电场最大，磁场为0的情况（静电荷）
2、电场为0，磁场最大的情况（静放的磁铁）
3、电场和磁场都不为0的情况（通直流电的情况，或者匀速运动的电荷）
1静电场、2静磁场、3静电磁场统称为静电磁场。
然后是变电磁场，也就是电场和磁场变化的情况。E=f(x,t)，但是f不一定是波方程，比如E=x+t。这种情况辐射的光子频率是变化的。
最后是交变电磁场，是变电磁场的特殊情况，电场和磁场呈周期变化的，如果这个周期变化是正弦（余弦），那么就连续辐射固定频率的电磁波，如果是非正弦（比如方波）就得到固定频率的电磁脉冲。
二、不同相位的波，耦合结果还是波。更何况还有傅立叶变换这种神级公式。三维空间里耦合结果无非是偏振面的改变。
三、既然你提到lc回路，电感是磁场变化的结果，电容是电场变化的结果，也就是说磁场和电场相差π相位。这是理所当然的。一说到电场和磁场是同一个东西在不同视角下的结果。如果你了解一点量子场论就会知道自旋为1的光子是U(1)对称的。用大白话来讲就是：描述电磁场的矢量是复平面（时间和空间）下的复矢量，e^iθ=cosθ+isinθ，cosθ和sinθ分别代表电场分量和磁场分量，自然相差一个π相位。
当然，也可以通过▽×B=1/c²(∂E/∂t+μ₀J)（全电流定律）或者▽×E=∂B/∂t（电磁感应定律）得到。而这个时空复平面恰好是闵氏的。事实上所有粒子都是庞加莱群下的表述。（闵氏时空下的希尔伯特空间的单位矢量）玻色子和费米子分别对应庞加莱群的不同子群。
四、接下来是波函数的意义。
先从哈密顿-雅可比方程说起，Η+∂S/∂t=κ，H代表旧哈密顿量，κ代表新哈密顿量，∂S/∂t表示能量变化量。我们知道哈密顿量代表系统当前的能量总和，则哈密顿-雅可比方程实质是保守系统的机械能守恒，所以总可以找到一个状态对应κ=0。方程变为-H=∂S/∂t。对于经典力学有E₀=P²/2m，所以系统前后状态可以表达为P²/2m+V=E（V代表势能），算符作用在波函数上得到薛定谔方程(P²/2m)ψ+Uψ=Eψ，其中(P²/2m)ψ+Uψ对应-H，Eψ对应∂S/∂t，也就是说波函数是已知系统能量E、动量P和势场V，得到的关于时间t和位置x的关系，|ψ|²为粒子在空间的概率，而波函数在全空间的积分=粒子在全空间的概率∮|ψ|²dΩ=1。
在概率论中，∮|ψ|²dΩ叫作全空间的分布函数，|ψ|²叫作概率密度函数，从自由粒子的一般解ψ=Νe^-i(Et-Px)来看，一顿操作换算后，结果就是|ψ|²就是个高斯分布，同一时刻粒子在不同位置有不同的概率。也就是说宏观现象是大量微观粒子的统计结果。
当粒子发射时，发射源位于两缝中心线，也就是说以两缝连线作切面，两边缝点的概率是相等的。由于其他位置已经被占用了，所以此切面粒子的概率只能为两缝各1/2，过缝之后两个缝点作为新的波源继续随时间推进。所以所有的双缝干涉，当你一个一个发射，只能得到随机的点，当经过大量统计后，概率高的部分会有更多的点，概率低的部分只有较少的点，统计结果就是明暗条纹。@ddx7171

评论一下 13 楼 @ 血源萌新☜ ，
用复数表示电磁波的电场 、磁场就是个笑话 。
用复数的实部 、虚部表示电磁波的电场 、磁场就是个大大的笑话 。还 sin cos 的相位差刚好是 π，于是电场和磁场的相位差是 π 。***稿纸上画个复平面写个 sin cos ，大自然的电磁波的相位差就听你的了 ？ 还 “这是理所当然的。 …… 自然相差一个π相位。”
而且 LC 回路 里电场和磁场的相位差应该是 π/2，不是 π 。我想的简单，LC 回路中，电流为 0 时，电容器电压最高，电流为 0 ，电感磁场为 0 ，所以磁场为 0 时，电场最大，这不就是相差 π/2 吗，不就是 sin cos 吗，sin cos 不是相差 π/2 吗 ？
我一开始还把 磁场为 0 想成了 “磁场最小”，又想到磁场的波谷（负极值），波谷也是 “最小”，又想到磁场的波谷和电场的波峰对应，同时出现，不过这样的话，磁场和电场的相位差就是 π 了 。总之混淆了一下磁场为 0 和磁场波谷 。其实磁场为 0 和磁场波峰（正极值）、波谷（负极值）都相差了 π/2 。
说远了一点 。
sin cos 都是两个坐标轴（维度）了，还相位差呢 。你和二维生物或四维生物有相位差吗 ？
薛定谔方程只能描述氢原子能级模型，不能处理单缝衍射，更不能处理双缝干涉 。还什么 明暗条纹 。
5 月 1 日，我在高级民科吧 《薛定谔波函数 就是 用 一个 概率密度函数 拟合 氢原子能级》 https://tieba.baidu.com/p/8391246758 说了，@黎合胜 @fiiktu 把 单缝衍射 双缝干涉 整成波函数，可以叫 黎合胜 波函数，fiiktu 波函数 。 @ 血源萌新☜ 把这问题解决了也可以叫 血萌 波函数 。
以上 。复数和波函数，这么大的两个漏洞，能放两个屁股进去，血萌 居然还哇啦哇啦的嚷出那么多一大堆 “理论”，不知道的人，还挺唬人的，看起来理论范学院派研究生风满满，还满有道理 。
要不是我来点明一下，血萌 还真的在反相吧以高等教育的学识学风力压民科和民间官科 dons222 ，给官科长脸了 。

(a)对应自旋1/2的粒子，场方程是狄拉克方程
(c)对应0质量自旋为1的光子，场方程是麦克斯韦方程。
拉氏量变化就是粒子状态的变化，E-L方程的结果是动力学方程。图3就是电子和光子相互作用下的拉氏量。带入E-L结果就是电磁相互作用的动力学方程。加入多粒子的拉氏量，原则上可以解释所有电磁力现象，俗称量子电动力学QED。
@ddx7171