额～一步步拓展，先说说波强度。
假设波源的有效输出功率P0，则每个向外扩展的波的能量E0=P*T=P0/f，波上每一点的外推能量ε0=E0/L。
从一楼中可知：不管是圆波还是椭圆波，只要对应波的N相同，则波面能量E0相同。不同是ε0，因为周长L不同。
圆的周长简单L圆=2π*R，椭圆周长？额～无解。

无解就无解吧，但至少可以很定一点，椭圆周长小于对应的圆的周长，因为b＜a=R。
既然线能量密度不好计算，那就改为面能量密度-每一环的能量密度εN。即，只要求出每一环的面积的表达式Sn即可。
很显然有：εN=E0/Sn。圆波Sn=π（Rn^2-R（n-1）^2）。椭圆Sn=π（an*bn-a（n-1）*b（n-1））。
很显然，圆环面积比椭圆环的面积要大一点，这与用周长计算所得结论是一致的。即不管用什么方法计算，定性问题不存在矛盾。

重点之一来了-能量差：εn-ε（n-1）。
这其实就是一个收敛数列，对于圆波来说：
a1=ε1=E0/（π（v0*T）^2），an=εn=（E0/π*T^2*v0^2）/（（n+1）^2-n^2）。
真正的数列是bn：bn=an-a（n+1）。当n→无穷大∞时，an→0，bn→0。
……
对于椭圆波而言，其实差不多，只是数列表达式稍微复杂点。但有一点可以很定：椭圆波的能量差Bn要比圆波的能量差bn稍微大那么一点点。
……
力的本质是什么？能量在空间的梯度，数学表达式：F=dE/dl。dE我们已经讲清楚了，即Bn（bn），下面的一个重点就是dl。

在一个个环波中，波距dl的本质就是波长λ。对于圆环波，波距很容易，λ0=v0*T。对于椭圆环波的比距就有点复杂，因为处处不等。
好在理论计算也不复杂，这里直接给出结果：λ=λ0*（1-v*cosθ/v0）。即，v前方的椭圆环波距最短，λmin=λ0*（1-v/v0）；v后方的椭圆环波距最长，λmax=λ0*（1+v/v0）。
于是有，环波推力F=dE/dl=bn/λ。当θ是不变时，这个方向上的环波距λ就是一个固定值。前面我们已经分析，bn是一个收敛数列，n→无穷大，bn→0。

圆环波推理F的推导，F=bn/λ。
bn=E0（1/π*Rn^2-1/π*R（n+1）^2）=（P0*T/（π*λ^2）*（1/n^2-1/（n+1）^2）。这不是的波尔原子模型么？！
F=bn/λ=（P0/（π*f*λ^3）*（1/n^2-1/（n+1）^2）≈（P0/（π*v0*λ^2）*（2/n*（n+1）^2）≈（P0/v0）*（2/nπ）*（1/R^2）。
F0=P0/v0，这是原动力；n=t/T，这是一次递减；Rn=n*λ≈R（n+1）=（n+1）*λ，1/R^2，这是二次递减。
推力F=F0*（2/n）*（1/R^2），圆环波的推力递减速度很快。

椭圆环波的推力F就不具体推导，只做个定性分析，并得出一个非常重要的结论（公理）-惯性。
F=Bn/λ。因为Bn与圆环波中的bn是相同的，不同的至少λ=λ0*（1-v*cosθ/v0）。
当θ=π/2时，λ=λ0，等于圆环波的波长。则推力F就等于圆环波的推力F。
当0＜θ＜π/2时，λ＜λ0，则推力F就大于圆环波的推力F。事实上，因为λ＞λ0，本质是距离R＞R0，如果椭圆波的R等于圆形波的R，则推力F大于圆形波的推力F。
当π/2＜θ＜π/时，λ＞λ0，则推力F就小于圆环波的推力F。事实上，因为λ＜λ0，本质是距离R＜R0，如果椭圆波的R等于圆形波的R，则推力F小于圆形波的推力F。
……
惯性公理：物体具有保存原有状态的特性。速度v前方的椭圆波的推力，整体推力是增加的，但因为惯性的作用，会阻碍推力的增加量；速度v后方的椭圆波的推力，整体推力是减小的，但因为惯性的作用，会阻碍推力的减小量。
换一句话说：相对论中的洛伦茨变换γ是不对的，是片面的。惯性使然，有增加必有减小。

最后说一下势能壁垒：两个环波之间就形成了一道势能壁垒。
当物体的体型大于环波之间的距离λ时，物体必将受到环波的推力。随着物体越推越远，推力递减也越来越小。当物体的速度趋近于波速v0时，推力也就趋近于0。
如果物体本身没有初速度，当物体的体型小于环波之间的距离λ时，环波的推力是不能推动物体的，物体只能随着波面上下、左右来回波动，这就是势能壁垒。通俗的说，就是波直接绕过物体传播。